domingo, 20 de noviembre de 2011

CETIS #141 MANUEL GAMIO
MATERIA: FISICA II

TEMA: CAMPO ELECTRICO

GRADO: 5°                                      GRUPO: D

INTEGRANTES DEL EQUIPO:

RAMIREZ SANCHEZ LUIS ORLANDO
RODRIGUEZ MENDEZ JOSUE ABNER
AVILA MONTERRUBIO CARLOS ALFREDO
ALVAREZ PORTILLA GUADALUPE

ESPECIALIDAD: INFORMATICA

TURNO: MATUTINO
 2011-2012


CAMPO ELÉCTRICO

INTERACCIÓN ELECTROSTÁTICA
Los antiguos griegos ya sabían que el ámbar frotado con lana adquiría la propiedad de
atraer cuerpos ligeros.
Todos estamos familiarizados con los efectos de la electricidad estática, incluso
algunas personas son más susceptibles que otras a su influencia:
- Ciertos usuarios de automóviles sienten sus efectos al cerrar con la llave (un objeto
metálico puntiagudo) o al tocar la chapa del coche.
- Creamos electricidad estática, cuando frotamos un bolígrafo con nuestra ropa y a
continuación comprobamos que éste atrae pequeños trozos de papel. Lo mismo
podemos decir cuando frotamos vidrio con seda o ámbar con lana.
Para explicar como se origina la electricidad estática, hemos de considerar que la
materia está hecha de átomos, y los átomos de partículas cargadas, un núcleo
rodeado de una nube de electrones
.
SERIE TRIBOELECTRICA
Normalmente la materia es neutra, tiene el mismo número de cargas positivas y
negativas, sin embargo algunos átomos tienen más facilidad para perder sus
electrones que otros:
- Si un material tiende a perder algunos de sus electrones cuando entra en contacto
con otro, se dice que es más positivo en la serie triboeléctrica.
- Si un material tiende a capturar electrones cuando entra en contacto con otro
material, dicho material es más negativo en la serie triboeléctrica.
Estos son algunos ejemplos de materiales ordenados de más positivo a más negativo:
Piel de conejo, vidrio, pelo humano, nylon, lana, seda, papel, algodón, madera, ámbar,
polyester, poliuretano, vinilo (PVC), teflón…
El vidrio frotado con seda provoca una separación de las cargas por que ambos
materiales ocupan posiciones distintas en la serie triboeléctrica, lo mismo se puede
decir del ámbar y del vidrio.
En las experiencias de aula, se frotan diversos materiales, vidrio con seda, cuero, etc..
y se emplean bolitas de saúco electrizadas para mostrar las dos clases de cargas y
sus interacciones.
Si frotamos una barra de vidrio con un paño de seda, y acercamos la barra de vidrio a
una bolita de corcho que cuelga de un hilo, vemos como la barra de vidrio atrae a la
bolita de corcho. Si repetimos la misma experiencia con una barra de ámbar se
observa el mismo efecto. Pero si acercamos las dos barras sin tocarse a la bolita, se
aprecia que la bolita no se mueve.
Deducimos de estos hechos que tanto el vidrio como el ámbar han adquirido cierta
cualidad, y esta cualidad en el ámbar es opuesta a la del vidrio. A esta cualidad la
llamamos carga eléctrica, y decimos que existen dos tipos de carga eléctrica, positiva
(vidrio) y negativa (ámbar). Estos nombres son absolutamente arbitrarios.
De estos experimentos se concluye que:
􀂃 La materia contiene dos tipos de cargas eléctricas denominadas positivas y
negativas. Los objetos no cargados poseen cantidades iguales de cada tipo
de carga. Cuando un cuerpo se frota la carga se transfiere de un cuerpo al
otro, uno de los cuerpos adquiere un exceso de carga positiva y el otro, un
exceso de carga negativa.
􀂃 En cualquier proceso que ocurra en un sistema aislado, la carga total o neta
no cambia.
􀂃 Los objetos cargados con cargas del mismo signo, se repelen y los objetos
cargados con cargas de distinto signo, se atraen


FACTORES QUE INFLUYEN EN FENOMENOS ELECTROSTATICOS
􀂃 Cuando dos materiales no conductores entran en contacto uno de los
materiales puede capturar electrones del otro material.
􀂃 La cantidad de carga depende de la naturaleza de los materiales (de su
separación en la serie triboeléctrica), y del área de la superficie que entra en
contacto.
􀂃 Otro de los factores que intervienen es el estado de las superficies, si son
lisas o rugosas (la superficie de contacto es pequeña).
􀂃 La humedad o impurezas que contengan las superficies proporcionan un
camino para que se recombinen las cargas.
􀂃 La presencia de impurezas en el aire tiene el mismo efecto que la humedad.

LEY DE COULOMB
CARGA ELECTRICA
En la naturaleza existe una carga mínima de electricidad que es la carga negativa del
electrón, o positiva del protón, igual a 1,6.10-19 C .
La unidad de carga eléctrica en el S. I. es el culombio (C).
Otra unidad de carga muy utilizada es la unidad electrostática de carga (UEE), siendo
1 C = 3.109 UEE.
La interacción electrostática entre dos cargas en reposo se rige por la ley de Coulomb:
“ La fuerza de interacción electrostática entre dos cargas es directamente proporcional
al producto de las cargas e inversamente proporcional al cuadrado de la distancia que
las separa.”
F = k .q1.q2 / r2
Esta fuerza será atractiva o repulsiva según tengan las cargas distinto o igual signo,
respectivamente.

INFLUENCIA DEL MEDIO
La constante k representa físicamente la fuerza con que se repelen dos cargas de 1 C
cada una situadas a 1 m de distancia.
La constante k es función del medio en el que se encuentren las cargas:


CAMPO ELÉCTRICO
En el espacio que rodea a una carga Q se ejerce una cierta influencia de modo que,
cuando en un punto próximo se sitúa otra carga q, carga testigo o de prueba,
pequeña frente a Q, aparecerá sobre ella una fuerza de interacción debido a que se
encuentra en el campo eléctrico generado por Q.

INTENSIDAD DEL CAMPO
Llamamos intensidad de campo electrostático o simplemente campo electrostático E
creado por una carga puntual Q en un punto del espacio a la fuerza electrostática que
dicha carga Q ejercería sobre la unidad de carga positiva colocada dicho punto.
E = F/q = k. Q/ r2
La unidad de intensidad de campo eléctrico en el S. I. es el N/C.

CAMPO CREADO POR UNA DISTRIBUCION DE CARGAS
Si tenemos una distribución de cargas puntuales, la intensidad de campo electrostático
en un punto P se calcula mediante el principio de superposición:
1- En el punto donde deseamos conocer el valor del campo situamos una carga
positiva y dibujamos sobre ella un vector que indique la fuerza de atracción o repulsión
que ejercería cada una de las cargas que generan el campo.
2- Calculamos en valor absoluto el valor del campo de cada una de las cargas,
teniendo en cuenta en cada caso la distancia de cada una de las cargas a la carga +
que hemos dibujado y el valor de la carga en cuestión (sin signo).
3- Componemos los distintos valores calculados vectorialmente, es decir siguiendo el
siguiente criterio:
a) vectores que vayan en la misma dirección y sentido se suman
b) vectores que vayan en la misma dirección y sentidos opuestos se restan
c) vectores perpendiculares se componen por Pitágoras: E2

LINEAS DE CAMPO
Las líneas de campo electrostático de una carga puntual pueden ser de dos tipos
sumideros, cuando la carga que genera el campo es negativa o manantiales cuando
la carga es positiva.
Cuando tenemos próximas varias cargas la forma de las líneas de campo cambia
según se detalla a continuación.
POTENCIAL ELECTRICO
El potencial electrostático constituye una descripción de la influencia que toda carga
ejerce sobre el espacio que le rodea.
El potencial es una magnitud escalar que se determina al aplicar la siguiente relación:
V = k. q / r
Siendo q el valor de cada una de las cargas que crea el campo, en culombios, r la
distancia a la que nos encontramos de cada una de ellas, en metros, y V el potencial
en voltios.
POTENCIAL GENERADO POR UNA DISTRIBUCION DE CARGAS
En el caso de tener un campo generado por varias cargas el potencial en un punto
cualquiera del campo se hará sumando directamente todos los potenciales.
Por tratarse de una magnitud escalar quedará completamente definida al determinar
su valor numérico y signo, motivo por el cual al introducir el valor de cada carga lo
haremos signo incluido.
TRABAJO PARA DESPLAZARNOS EN EL SENO
DE UN CAMPO ELÉCTRICO
Por ser el campo electrostático un campo de fuerzas conservativo el trabajo para
mover una carga entre dos puntos cualesquiera del espacio es independiente del
camino seguido para conectar los dos puntos; el trabajo sólo dependerá del potencial
del los puntos inicial y final.
Podemos calcular el trabajo realizado al trasladar una carga q ´ en el seno de un
campo electrostático mediante la siguiente relación:
W = - q ´. ΔV = q ´. (V salida – V llegada)
Siendo:
q ´ = la carga en culombios, signo incluido, que se mueve
V = potencial en voltios en los puntos de salida y llegada, teniendo en cuenta las
cargas que generan el campo y calculado según se ha detallado anteriormente.
Cabe hacer notar que según aumenta la distancia a la/s cargas que generan el campo
disminuye el potencial, por lo cual, para un punto situado fuera del campo (en el
infinito) el valor del potencial sería cero.

CONSIDERACIONES SOBRE EL SIGNO DEL TRABAJO
Si al calcular el trabajo para trasladar una carga entre dos puntos del campo se
obtiene:
a) Que el signo del trabajo es negativo, se ha hecho una fuerza en contra del
campo para trasladar la carga,
b) Que el signo del trabajo es positivo, la carga se ha desplazado por la acción de
las fuerzas del campo.
c) Las cargas positivas se mueven espontáneamente hacia potenciales
decrecientes
d) Las cargas negativas se mueven espontáneamente hacia potenciales
crecientes.
SUPERFICIES EQUIPOTENCIALES
Las superficies equipotenciales son superficies donde el potencial es constante; por
tanto, son superficies de trabajo nulo, es decir, el trabajo realizado para trasladar una
carga por una superficie equipotencial es cero.
En la figura que se detalla a continuación pueden verse una serie de círculos
concéntricos de radios A, B y C. que determinan superficies equipotenciales. El
movimiento de una carga entre dos puntos cualesquiera de la superficie A no requiere
ningún trabajo pues en todos los puntos el potencial vale lo mismo.

RECUERDA
• El campo electrostático es central, ya que está dirigido hacia el punto donde se
encuentra la carga que los crea.
• Es un campo conservativo, es decir, trabajo para desplazarnos entre dos puntos
en un campo eléctrico no depende del camino seguido.
• La fuerza central que define el campo es inversamente proporcional al cuadrado
de la distancia a la que nos encontremos de la carga que genera el campo
• El campo electrostático puede ser atractivo (cargas de distinto signo) o repulsivo
(cargas del mismo signo).
• El campo electrostático depende del medio, pues
 k =1/4πε .
• Una carga en movimiento además de campo electrostático crea un campo
magnético

BIBLIOGRAFIA
http://profesores.sanvalero.net/~w0320/TEMA%208%20CAMPO%20EL%C9CTRICO.pdf

http://bacterio.uc3m.es/docencia/profesores/daniel/pfisicos/ficheros/celec01.pdf

http://www.google.com.mx/search?q=campo+electrico&hl=es&prmd=imvns&tbm=isch&tbo=u&source=univ&sa=X&ei=GIjJTsWQKLCDsALStOA1&ved=0CDIQsAQ&biw=1366&bih=624

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lunes, 26 de septiembre de 2011

Antecedentes Historicos del Estudio del Calor




CETIS #141 MANUEL GAMIO
MATERIA: FISICA II

TEMA: ANTECEDENTES HISTORICOS DEL ESTUDIO DEL CALOR

GRADO: 5°                                      GRUPO: D

INTEGRANTES DEL EQUIPO:

RAMIREZ SANCHEZ LUIS ORLANDO
RODRIGUEZ MENDEZ JOSUE ABNER
AVILA MONTERRUBIO CARLOS ALFREDO
ALVAREZ PORTILLA GUADALUPE

ESPECIALIDAD: INFORMATICA

TURNO: MATUTINO
 2011-2012



Historia
La temperatura de los cuerpos es un concepto que el hombre primitivo (precientífico) captó a través de sus sentidos.
Si tocamos dos piedras iguales, una a la sombra y otra calentada por el sol (o por el fuego de una hoguera) las encontramos diferentes. Tienen algo distinto que detecta nuestro tacto, la temperatura.
La temperatura no depende de si la piedra se desplaza o de si está quieta y tampoco varía si se fragmenta.
Las primeras valoraciones de la temperatura dadas a través del tacto son simples y poco matizadas. De una sustancia sólo podemos decir que esta caliente, tibia (caliente como el cuerpo humano), templada (a la temperatura del ambiente), fría y muy fría.
Con el diseño de aparatos se pudieron establecer escalas para una valoración más precisa de la temperatura.
termómetro de GalileoEl primer termómetro( vocablo que proviene del griego thermes y metron, medida del calor) se atribuye a Galileo que diseñó uno en 1592 con un bulbo de vidrio del tamaño de un puño y abierto a la atmósfera a través de un tubo delgado.
Para evaluar la temperatura ambiente, calentaba con la mano el bulbo e introducía parte del tubo (boca abajo) en un recipiente con agua coloreada. El aire circundante, más frío que la mano, enfriaba el aire encerrado en el bulbo y el agua coloreada ascendía por el tubo.
La distancia entre el nivel del líquido en el tubo y en el recipiente se relacionaba  con la diferencia entre la temperatura del cuerpo humano y la del aire.
Si se enfriaba la habitación el aire se contraía y el nivel del agua ascendía en el tubo. Si se calentaba el aire en el tubo, se dilataba y empujaba el agua hacia abajo.
Las variaciones de presión atmosférica que soporta el agua pueden hacer variar el nivel del líquido sin que varíe la temperatura. Debido a este factor las medidas de temperatura obtenidas por el método de Galileo tienen errores. En 1644 Torricelli estudió la presión y construyó el primer barómetro para medirla.
En 1641, el Duque de Toscana, construye el termómetro de bulbo de alcohol con capilar sellado, como los que usamos actualmente. Para la construcción de estos aparatos fue fundamental el avance de la tecnología en el trabajo del vidrio.
A mediados del XVII, Robert Boyle descubrió las dos primeras leyes que manejan el concepto de temperatura:
  • en los gases encerrados a temperatura ambiente constante, el producto de la presión a que se someten por el volumen que adquieren permanece constante
  • la temperatura de ebullición disminuye con la presión
Posteriormente se descubrió, pese a la engañosa evidencia de nuestros sentidos, que todos los cuerpos expuestos a las mismas condiciones de calor o de frío alcanzan la misma temperatura (ley del equilibrio térmico). Al descubrir esta ley se introduce por primera vez una diferencia clara entre calor y temperatura. Todavía hoy y para mucha gente estos términos no están muy claros. Informante aquí de las diferencias
Los termómetros tuvieron sus primeras aplicaciones prácticas en Meteorología, en Agricultura (estudio de la incubación de huevos), en Medicina (fiebres), etc., pero las escalas eran arbitrarias: "estaba tan caliente como el doble del día más caliente del verano" o tan fría como "el día más frío del invierno".
Antes de la aparición de los termómetros de mercurio se construyeron termómetros de alcohol como los de Amontons y Reamur.
En 1717 Fahrenheit, un germano-holandés (nació en Dancing y emigró a Amsterdam), fabricante de instrumentos técnicos, construyó e introdujo el termómetro de mercurio con bulbo (usado todavía hoy) y tomó como puntos fijos:
  • el de congelación de una disolución saturada de sal común en agua, que es la temperatura más baja que se podía obtener en un laboratorio, mezclando hielo o nieve y sal.
  • y la temperatura del cuerpo humano - una referencia demasiado ligada a la condición del hombre- .
Dividió la distancia que recorría el mercurio en el capilar entre estos dos estados en 96 partes iguales.
Newton había sugerido 12 partes iguales entre la congelación del agua y la temperatura del cuerpo humano. El número 96 viene de la escala de 12 grados, usada en Italia en el S. XVII (12*8=96).
Aunque la temperatura de la mejor proporción de hielo y sal es alrededor de -20 ºC Fahrenheit, finalmente, ajustó la escala para que el punto de congelación del agua (0 ºC en la escala Celsius) fuera de 32 ºF y la temperatura de ebullición del agua de 212 ºF.
La escala Fahrenheit, que se usa todavía en los países anglosajones, no tenía valores negativos (no se podían lograr en esa época temperaturas por debajo de cero grados) y era bastante precisa por la dilatación casi uniforme del mercurio en ese intervalo de temperaturas.
En la Inglaterra victoriana de Guillermo Brown una fiebre que provocara 100 grados de temperatura libraba al niño de ir a clase ese día.
Con este termómetro de precisión Farenheit consiguió medir la variación de la temperatura de ebullición del agua con la presión del aire ambiente y comprobó que todos los líquidos tiene un punto de ebullición característico. 


CelsiusEn 1740, Celsius, científico sueco de Upsala, propuso los puntos de fusión y ebullición del agua al nivel del mar (P=1 atm) como puntos fijos y una división de la escala en 100 partes (grados).

Como en Suecia interesaba más medir el grado de frío que el de calor le asignó el 100 al punto de fusión del hielo y el 0 al del vapor del agua en la ebullición. Más tarde el botánico y explorador Linneo invirtió el orden y le asignó el 0 al punto de congelación del agua.
Esta escala, que se llamó centígrada por contraposición a la mayoría de las demás graduaciones, que eran de 60 grados según la tradición astronómica, ha perdurado hasta época reciente (1967) y se proyectó en el Sistema métrico decimal (posterior a la Revolución Francesa).
La escala Kelvin tiene como referencia la temperatura más baja del cosmos.
Para definir la escala absoluta o Kelvin es necesario recordar lo que es el punto triple. El llamado punto triple es un punto muy próximo a 0 ºC en el que el agua, el hielo y el valor de agua están en equilibrio.
En 1967 se adoptó la temperatura del punto triple del agua como único punto fijo para la definición de la escala absoluta de temperaturas y se conservó la separación centígrada de la escala Celsius. El nivel cero queda a -273,15 K del punto triple y se define como cero absoluto o 0 K. En esta escala no existen temperaturas negativas. Esta escala sustituye a la escala centígrada o Celsius.
A la temperatura del cero absoluto no existe ningún tipo de movimiento y no se puede sacar calor. Es la temperatura más baja posible y todo el movimiento atómico y molecular se detiene. Todos los objetos tienen una temperatura más alta que el cero absoluto y por lo tanto pueden emitir energía térmica o calor.

Paralelamente al estudio de los conceptos de temperatura y de calor se empezaron a desarrollar aplicaciones técnicas derivadas de la manipulación de la energía térmica. Pulsa aquí
A finales del s. XVII se empezó a utilizar el vapor de agua para mover las bombas de achique de las minas de carbón en Inglaterra. Las primeras máquinas fueron la bomba de Savery (1698) y la de Newcomen (1711). La máquina de Savery consistía en un cilindro conectado mediante una cañería a la fuente de agua que se deseaba bombear, el cilindro se llenaba de vapor de agua, se cerraba la llave de ingreso y luego se enfriaba. Cuando el vapor se condensaba se producía un vacío que permitía el ascenso del agua.
NewcomenEn la máquina de Newcomen el vapor a presión atmosférica (sin recalentar) procedente de una caldera (alambique de cobre de cervecería) se metía en un cilindro y elevaba un émbolo.
El émbolo estaba conectado a un balancín. El balancín al quedar libre por el peso de las cuerdas y de los contrapesos accionaba la bomba de achique en la mina en un sentido, luego se cerraba la entrada de vapor y se inyectaba agua fría que ocasionaba un gran vacío en el cilindro. El pistón se movía y arrastraba el balancín en el otro sentido, con lo cual se elevaba el pistón de la bomba. El ciclo se repetía indefinidamente. Ver ampliado el esquema
Esta conversión de energía térmica en energía mecánica, que daba 4 kW con un rendimiento del 1%, fue el fundamento de la Revolución Industrial y dio origen a una nueva ciencia: la Termodinámica, que estudia la transformación de calor (termo) en trabajo (dinámica).
Durante el siglo XVIII se asentaron las bases para utilizar las máquinas de vapor para mover maquinaria industrial, para el transporte marítimo (barcos) y terrestre (locomotoras).... En 1769 Watt ideó la separación entre el expansor y el condensador y a partir de entonces empezó la fabricación a nivel industrial.
En 1765, el profesor de química escocés Joseph Black (Watt fue ayudante suyo) realizó un gran número de ensayos calorimétricos, distinguiendo claramente entre calor (cantidad de energía) y temperatura (nivel térmico). Introdujo los conceptos de calor específico y de calor latente de cambio de estado.
Uno de los experimentos de Black consistía en echar un bloque de hierro caliente en un baño de hielo y agua y observar que la temperatura no variaba. Desgraciadamente, sus experimentos eran a presión constante cuando se trataba de líquidos, y a volumen constante cuando eran gases, y el trabajo intercambiado por el sistema con el exterior era siempre despreciable, dando origen a la creencia errónea de que el calor se conservaba en los procesos térmicos: famosa y errónea teoría del calórico.
En 1798, B. Thompson (conde Rumford) rebatió la teoría del calórico de Black diciendo que se podía generar continuamente calor por fricción, en contra de lo afirmado por dicha teoría. Hoy día suele mostrarse esta teoría del calórico (que fue asumida por grandes científicos como Lavoisier, Fourier, Laplace, Poisson y que llegó a utilizar Carnot para descubrir el "Segundo Principio de la Termodinámica") como el ejemplo más notorio que a veces una teoría inicial equivocada puede conducir al final a resultados correctos que obligan a revisarla.¡ Así avanzan las CIENCIAS !








Historia


Montaje experimental para la determinación del equivalente mecánico del calor.
Hasta el siglo XIX se explicaba el efecto del ambiente en la variación de la temperatura de un cuerpo por medio de un fluido invisible llamado calórico. Este se producía cuando algo se quemaba y, además, que podía pasar de un cuerpo a otro. La teoría del calórico afirmaba que una sustancia con mayor temperatura que otra, necesariamente, poseía mayor cantidad de calórico.
Benjamin Thompson y James Prescott Joule establecieron que el trabajo podía convertirse en calor o en un incremento de la energía térmica determinando que, simplemente, era otra forma de la energía.


Unidades de medida
La unidad de medida del calor en el Sistema Internacional de Unidades es la misma que la de la energía y el trabajo: el joule.
Otra unidad ampliamente utilizada para medir la cantidad de energía térmica intercambiada es la caloría (cal), que es la cantidad de energía que hay que suministrar a un gramo de agua para elevar su temperatura 1 °C. Diferentes condiciones iniciales dan lugar a diferentes valores para la caloría. La caloría también es conocida como caloría pequeña, en comparación con la kilocaloría (kcal), que se conoce como caloría grande y es utilizada en nutrición.
1 kcal = 1000 cal
Joule, tras múltiples experimentaciones en las que el movimiento de unas palas, impulsadas por un juego de pesas, se movían en el interior de un recipiente conagua, estableció el equivalente mecánico del calor, determinando el incremento de temperatura que se producía en el fluido como consecuencia de los rozamientos producidos por la agitación de las palas:
1 cal = 4,184 J1
El BTU, (o unidad térmica británica) es una medida para el calor muy usada en Estados Unidos y en muchos otros países de América. Se define como la cantidad de calor que se debe agregar a una libra de agua para aumentar su temperatura en un grado Fahrenheit, y equivale a 252 calorías.


Calor específico
Artículo principal: Calor específico
El calor específico es la energía necesaria para elevar 1 °C la temperatura de un gramo de materia. El concepto de capacidad calorífica es análogo al anterior pero para una masa de un mol de sustancia (en este caso es necesario conocer la estructura química de la misma).
El calor específico es un parámetro que depende del material y relaciona el calor que se proporciona a una masa determinada de una sustancia con el incremento de temperatura:
Q = m \int_{T_{\mathrm i}}^{T_{\mathrm f}} c \, \mathrm d T
donde:
  • Q es el calor aportado al sistema.
  • m es la masa del sistema.
  • c es el calor específico del sistema.
  • ΔT es el incremento de temperatura que experimenta el sistema.
Las unidades más habituales de calor específico son J / (kg · K) y cal / (g · °C).
El calor específico de un material depende de su temperatura; no obstante, en muchos procesos termodinámicos su variación es tan pequeña que puede considerarse que el calor específico es constante. Asimismo, también se diferencia del proceso que se lleve a cabo, distinguiéndose especialmente el "calor específico a presión constante" (en un proceso isobárico) y "calor específico a volumen constante (en un proceso isocórico).
Q = m \cdot c \cdot \Delta T
De esta forma, y recordando la definición de caloría, se tiene que el calor específico del agua es aproximadamente:
c_{H_2O} = 1 \,\mathrm{\frac{cal}{g \cdot {}^\circ C}}


Calor específico molar
El calor específico de una sustancia es un índice importante de su constitución molecular interna, y a menudo da información valiosa de los detalles de su ordenación molecular y de las fuerzas intermoleculares. En este sentido, con frecuencia es muy útil hablar de calor específico molar denotado por cm, y definido como la cantidad de energía necesaria para elevar la temperatura de unmol de una sustancia en 1 grado es decir, está definida por:
c_m = {Q \over {n\Delta T}}
donde n indica la cantidad de moles en la sustancia presente.


Capacidad calorífica
La capacidad calorífica de una sustancia es una magnitud que indica la mayor o menor dificultad que presenta dicha sustancia para experimentar cambios de temperatura bajo el suministro de calor. Se denota por C, se acostumbra a medir en J/K, y se define como:
C = \frac Q{\Delta T}
Dado que:
c = {Q \over {m\Delta T}} \Longrightarrow mc = {Q \over \Delta T} \Longrightarrow C = mc
De igual forma se puede definir la capacidad calórica molar como:
Cn = nc


Cambios de fase
Artículo principal: Estado de agregación
En la naturaleza existen tres estados usuales de la materia: sólido, líquido y gaseoso. Al aplicarle calor a una sustancia, ésta puede cambiar de un estado a otro. A estos procesos se les conoce como cambios de fase. Los posibles cambios de fase son:


Calor latente
Artículo principal: Calor latente
Un cuerpo sólido puede estar en equilibrio térmico con un líquido o un gas a cualquier temperatura, o que un líquido y un gas pueden estar en equilibrio térmico entre sí, en una amplia gama de temperaturas, ya que se trata de sustancias diferentes. Pero lo que es menos evidente es que dos fases o estados de agregación , distintas de una misma sustancia, puedan estar en equilibrio térmico entre sí en circunstancias apropiadas.
Un sistema que consiste en formas sólida y líquida de determinada sustancia, a una presión constante dada, puede estar en equilibrio térmico, pero únicamente a una temperatura llamada punto de fusión simbolizado a veces como tf. A esta temperatura, se necesita cierta cantidad de calor para poder fundir cierta cantidad del material sólido, pero sin que haya un cambio significativo en su temperatura. A esta cantidad de energía se le llama calor de fusión, calor latente de fusión o entalpía de fusión, y varía según las diferentes sustancias. Se denota por Lf .
El calor de fusión representa la energía necesaria para deshacer la fase sólida que está estrechamente unida y convertirla en líquido. Para convertir líquido en sólido se necesita la misma cantidad de energía, por ello el calor de fusión representa la energía necesaria para cambiar del estado sólido a líquido, y también para pasar del estado líquido a sólido.
El calor de fusión se mide en cal / g.
De manera similar, un líquido y un vapor de una misma sustancia pueden estar en equilibrio térmico a una temperatura llamada punto de ebullición simbolizado por te. El calor necesario para evaporar una sustancia en estado líquido ( o condensar una sustancia en estado de vapor ) se llama calor de ebullición o calor latente de ebullición o entalpía de ebullición, y se mide en las mismas unidades que el calor latente de fusión. Se denota por Le.
En la siguiente tabla se muestran algunos valores de los puntos de fusión y ebullición y entalpías de algunas sustancias:
sustanciastf [°C]Lf [cal/g]te [°C]Le [cal/g]
H200,0079,71100,00539,60
O2-219,003,30-182,9050,90
Hg-39,002,82357,0065,00
Cu1083,0042,002566,90


Transmisión de calor
Artículo principal: Transmisión de calor
El calor puede ser transmitido de tres formas distintas: por conducción, por convección o por radiación.
  • Conducción térmica: es el proceso que se produce por contacto térmico entre dos ó más cuerpos, debido al contacto directo entre las partículas individuales de los cuerpos que están a diferentes temperaturas, lo que produce que las partículas lleguen al equilibrio térmico. Ej: cuchara metálica en la taza de té.
  • Convección térmica: sólo se produce en fluidos (líquidos o gases), ya que implica movimiento de volúmenes de fluido de regiones que están a una temperatura, a regiones que están a otra temperatura. El transporte de calor está inseparablemente ligado al movimiento del propio medio. Ej.: los calefactores dentro de la casa.
  • Radiación térmica: es el proceso por el cual se transmite a través de ondas electromagnéticas. Implica doble transformación de la energía para llegar al cuerpo al que se va a propagar: primero de energía térmica a radiante y luego viceversa. Ej.: La energía solar.
La conducción pura se presenta sólo en materiales sólidos.
La convección siempre está acompañada de la conducción, debido al contacto directo entre partículas de distinta temperatura en un líquido o gas en movimiento.
En el caso de la conducción, la temperatura de calentamiento depende del tipo de material, de la sección del cuerpo y del largo del cuerpo. Esto explica por qué algunos cuerpos se calientan más rápido que otros a pesar de tener exactamente la misma forma, y que se les entregue la misma cantidad de calor.
Conductividad térmica
La conductividad térmica de un cuerpo está dada por:
\frac{Q}{\Delta t} = \frac{\lambda A\cdot\Delta T}{L};
donde:
Q es el calor entregado,
Δt es el intervalo de tiempo durante el cual se entregó calor,
λ es el coeficiente de conductividad térmica propio del material en cuestión,
A es la sección del cuerpo,
L es la longitud, y
ΔT es el incremento en la temperatura.


Medida experimental del calor
Para determinar, de manera directa, el calor que se pone de manifiesto en un proceso de laboratorio, se suele emplear un calorímetro. En esencia, se trata de un recipiente que contiene el líquido en el que se va a estudiar la variación de energía por transferencia de calor y cuyas paredes y tapa (supuestamente adiabáticas) deben aislarlo, al máximo, del exterior.
Un termo de paredes dobles de vidrio, cuyas superficies han sido previamente metalizadas por deposición y que presenta un espacio vacío entre ellas es, en principio, un calorímetro aceptable para una medida aproximada de la transferencia de calor que se manifiesta en una transformación tan sencilla como esta. El termo se llama vaso Dewar y lleva el nombre del físico y químico escocésJames Dewar, pionero en el estudio de las bajas temperaturas. En la tapa aislante suele haber un par de orificios para introducir un termómetro con el que se evaluaría el incremento (o decremento) de la temperatura interior del líquido, y un agitador para tratar de alcanzar el equilibrio térmico en su interior lo más rápido posible, usando un sencillo mecanismo de convección forzada.
No sólo el líquido contenido en el calorímetro absorbe calor, también lo absorben las paredes del calorímetro. Lo mismo sucede cuando pierde calor. Esta intervención del calorímetro en el proceso se representa por su equivalente en agua. La presencia de esas paredes, no ideales, equivale a añadir al líquido que contiene, los gramos de agua que asignamos a la influencia del calorímetro y que llamamos "equivalente en agua". El "equivalente en agua" viene a ser "la cantidad de agua que absorbe o desprende el mismo calor que el calorímetro".


Termodinámica y transferencia de calor
La termodinámica se interesa en la cantidad de transferencia de calor a medida que un sistema pasa por un proceso no indicando cuanto tiempo transcurrirá. Un estudio termodinámico sencillamente nos dice cuánto calor debe transferirse para que se realice un cambio de estado específico con el propósito de fin de cumplir con el principio de conservación de la energía. En la experiencia nos enfocamos principalmente en la velocidad de la transferencia de calor que la cantidad de este último. La termodinámica trata de los estados en equilibrio y de los cambios desde una etapa de equilibrio hacia otro. Por otra parte, la transferencia de calor se ocupa de los sistemas en los que falta el equilibrio térmico y, por tanto, existe un fenómeno de no equilibrio. Por tanto, el estudio de la transferencia de calor no puede basarse sólo en los principios de la termodinámica, sin embargo existen leyes, estas leyes de la termodinámica ponen la estructura para la ciencia de la transferencia de calor.
En la primera ley se requiere que la velocidad de la transferencia de energía hacia un sistema sea igual a la velocidad de incremento de la energía de ese sistema. En la segunda ley se requiere que el calor se transfiera en la dirección de la temperatura decreciente. El requisito básico para la transferencia de calor es la presencia de una diferencia de temperatura. No existe la mínima posibilidad de que se de transferencia neta de calor entre dos medios que están a la misma temperatura, esta diferencia entre temperaturas es la fuerza básica necesaria para que la transferencia de calor suceda.
Anteriormente mencionamos que el análisis termodinámico no nos explicaba la velocidad de la transferencia de calor en cierta dirección pero ahora podemos decir que este parámetro depende de la magnitud del gradiente de temperatura (la diferencia de temperatura por unidad de longitud o la razón de cambio de la temperatura en esa dirección). A mayor gradiente de temperatura, mayor es la velocidad de transferencia de calor.

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Áreas de aplicación de la transferencia de calor
Es común encontrar la transmisión de calor en los sistemas de ingeniería y otros aspectos de la vida y no es necesario ir muy lejos para ver algunas de sus áreas de aplicación. Es más uno de los ejemplos más sencillos lo encontramos dentro del cuerpo humano, este se encuentra emitiendo calor en forma constante hacia sus alrededores y la comunidad humana está íntimamente ligada con la velocidad de este rechazo de calor. Tratamos de controlar esta velocidad de transferencia de calor al ajustar nuestra ropa a las condiciones ambientales. Muchos aparatos domésticos se han diseñado, en su totalidad o parte, aplicando los principios de la transferencia de calor. Algunos ejemplos incluyen la estufa eléctrica o de gas, el sistema de calefacción o de acondicionamiento del aire. La transferencia de calor desempeña un papel importante en el diseño de muchos otros aparatos, como los radiadores de automóviles, los colectores solares, diversos componentes de las plantas generadoras de energía e, incluso, las naves espaciales.


Transferencia de calor en la ingeniería
Los problemas de capacidad nominal tratan de la determinación de la velocidad de transferencia de calor para un sistema existente a una diferencia específica de temperatura. Los problemas de dimensionamiento tratan con la determinación del tamaño de un sistema con el fin de transferir calor a una velocidad determinada para una diferencia específica de la temperatura. Un proceso o un equipo de transferencia de calor se pueden analizar de forma experimental o de forma analítica. El procedimiento experimental tiene la ventaja de tratar con el sistema físico real y la cantidad deseada se determina por medición, dentro de los límites del error experimental. El procedimiento analítico tiene la ventaja de que es rápido y barato, pero los resultados obtenidos están sujetos a la exactitud de las hipótesis e idealizaciones establecidas en el análisis. En los estudios de transferencia de calor a menudo se logra una buena aproximación al reducir las opciones a solo unas cuantas mediante el análisis y, a continuación, verificando los hallazgos experimentalmente.

BIBLIOGRAFIA




http://teleformacion.edu.aytolacoruna.es/FISICA/document/fisicaInteractiva/Calor/historia/historia.htm
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